畢業(yè)論文-超短脈沖放大過程中的脈寬和光譜特性

1、<p>　　各專業(yè)完整優(yōu)秀畢業(yè)論文設(shè)計(jì)圖紙</p><p>　　超短脈沖放大過程中的脈寬和光譜特性</p><p><b>　　束慶珍</b></p><p>　　(安慶師范學(xué)院物理與電氣工程學(xué)院 安徽 安慶 246011)</p><p><b>　　指導(dǎo)教師：</b></p&g

2、t;<p><b>　　致謝</b></p><p>　　這篇文章我可以順利的完成首先我要感謝我的導(dǎo)師，尤老師。他在百忙之中抽出時(shí)間指導(dǎo)我完成這篇論文。從查找資料，到開題報(bào)告的編寫，再到論文初稿二稿及以后的幾次修改，他都做出了仔細(xì)的輔導(dǎo)。最費(fèi)心的時(shí)我們的論文格式千奇百怪，尤老師不辭辛勞把格式發(fā)給我們，指導(dǎo)我們認(rèn)真修改格式。在此我由衷的感謝有老師的指導(dǎo)和無私奉獻(xiàn)。</p&g

3、t;<p>　　其次我要感謝培養(yǎng)我的安慶師范學(xué)院，是安慶師范學(xué)院這片沃土哺育了我饑渴的求知味蕾。安師院環(huán)境優(yōu)美，環(huán)山傍水，給我提供了安靜舒適的生活學(xué)習(xí)環(huán)境。在這安靜和諧的環(huán)境里我方可靜下心來潛心學(xué)習(xí)課本文化知識(shí)。安師院教學(xué)設(shè)施完備，師資力量雄厚，這給我知之帶來了方便。</p><p>　　再次我要感謝陪伴我的同學(xué)朋友，是他們?cè)谖依ьD迷茫之時(shí)，給我?guī)椭?，給我安慰，讓我積極的面對(duì)生活中的煩惱與挑戰(zhàn)。是他

4、們的陪伴讓我的青春溫暖并快樂著。</p><p>　　最后我要感謝我的衣食父母，是他們給了我寶貴的生命，給了我學(xué)習(xí)的機(jī)會(huì)讓我成為一個(gè)有思想，有理想有報(bào)復(fù)，會(huì)思考的文化人。給了我一個(gè)舞臺(tái)，為我撐起了一片天，鋪下了一條路，讓我成長學(xué)習(xí)，快樂地享受著生命。我會(huì)好好努力，不辜負(fù)所有。</p><p><b>　　摘 要</b></p><p>　　本文

5、研究了超短脈沖在介質(zhì)中傳輸?shù)幕纠碚撝R(shí)，進(jìn)而更深一步的了解探究超短脈沖在介質(zhì)中傳輸時(shí)所引起的一些非線性效應(yīng)，主要是研究自相位調(diào)制效應(yīng)以及群速度色散效應(yīng)以及啁啾對(duì)脈寬和光譜特性在傳輸過程中的影響。通過實(shí)驗(yàn)，研究一些非線性效應(yīng)的影響下超短脈沖的脈寬和光普特性是如何展寬和壓縮的。傳輸特性取決于最近的色散長度LD和非線性長度LNL。LD和LNL是激光在介質(zhì)中傳播時(shí)，脈沖寬度的演變量。用LD和LNL可以衡量在傳輸過程中，群速度色散效應(yīng)（GVD）

6、和自相位調(diào)制效應(yīng)，哪個(gè)影響占主導(dǎo)地位。群速度色散效應(yīng)(GVD)引起的脈沖展寬對(duì)脈沖沿的陡度是十分敏感的，自相位調(diào)制效應(yīng)(SPM)主要影響脈沖的頻譜。</p><p>　　關(guān)鍵詞：群速度色散 , 自相位調(diào)制 ,脈寬壓縮 </p><p>　　Pulse width and spectral characteristics in the process of amplification of

7、 ultrashort laser pulse</p><p>　　Shu Qingzhen</p><p>　　(School of Physics and Electrical Engineering of Anqing Normal College, Anqing 246011)</p><p><b>　　Abstract</b>&l

8、t;/p><p>　　Pulse,laser has developed into a prosperous front scientific. This paper studies the basic theory of knowledge in the ultrashort pulse transmission medium.So and a deeper understanding of some nonlin

9、ear effect caused by ultrashort pulse transmission in the medium.Its mainly to study the self-phase modulation (SPM)and group velocity (GVD)and the effect of the chirp.To studies these effects on the pulse width and spec

10、tral characteristics in the amplication and propagation process.Studies on some n</p><p>　　KEY WORDS :gvd， spm， pulse compression</p><p><b>　　目錄</b></p><p>　　超短脈沖放大過

11、程中的脈寬和光譜特性1</p><p><b>　　致謝2</b></p><p><b>　　摘 要3</b></p><p>　　Abstract4</p><p><b>　　目錄5</b></p><p><b>　　1．引言

12、6</b></p><p>　　1.1研究的意義7</p><p>　　2．激光脈沖放大過程中的脈寬和光譜特性8</p><p>　　2.1 超短脈沖傳輸?shù)幕纠碚撝R(shí)8</p><p>　　2.1.1脈沖寬度和光譜寬度8</p><p>　　2.1.2光脈沖電場的表示8</p>

13、<p>　　2.1.3光脈沖傳輸?shù)姆匠?</p><p>　　2.2超短脈沖激光在傳輸和放大過程中的自相位調(diào)制效應(yīng)（SPM）和群速度色散效應(yīng)（GVD）對(duì)脈寬和光譜的影響9</p><p>　　2.2.1自相位調(diào)制效應(yīng)和群速度色散效應(yīng)9</p><p>　　2.2.2SPM與GVD 在超短脈沖激光在放大過程中對(duì)脈寬和光譜特性的影響。10</p&

14、gt;<p><b>　　3. 結(jié)論11</b></p><p>　　主要參考文獻(xiàn)：12</p><p><b>　　1.引言</b></p><p>　　這幾年以來，隨著科學(xué)技術(shù)的發(fā)展，及我國綜合國力的提高，對(duì)超短脈沖激光的研究，已經(jīng)進(jìn)入了一個(gè)全新的領(lǐng)域。脈寬已經(jīng)達(dá)到幾個(gè)光學(xué)周期周期的水平。其應(yīng)用廣泛，

15、是許多研究的重要工具。超短脈沖激光成了科學(xué)世界的前沿話題。研究超短激光在其傳輸以及放大過程中由放大器窗鏡引起的自相位調(diào)制效應(yīng)以及群速度色散等非線性效應(yīng)對(duì)激光脈沖的脈寬帶寬及光譜的影響。從而可以根據(jù)研究找出這些非線性效應(yīng)對(duì)脈寬及光譜的影響機(jī)制，采取對(duì)應(yīng)的科技手段，按人類及研究的需要。對(duì)超短脈沖激光進(jìn)行人為的壓縮和放大，服務(wù)人類，因此這項(xiàng)研究具有深遠(yuǎn)的意義。</p><p>　　超短脈沖激光在其傳輸過程和放大過程中，

16、當(dāng)其在介質(zhì)中傳播時(shí)，會(huì)有一些非線性效應(yīng)發(fā)生。如自相位調(diào)制及群速度色散效應(yīng)。這兩種非線性效應(yīng)，會(huì)使超短脈沖激光的光譜產(chǎn)生壓縮或放大的效果。因此對(duì)超短脈沖的激光的真實(shí)性會(huì)產(chǎn)生影響，因此不便于研究其真實(shí)性。為了更好準(zhǔn)確地研究超短脈沖激光，我們要人為地消除一些非線性效應(yīng)對(duì)脈寬及光譜的影響。通過多年的光科學(xué)探究、分析、及推導(dǎo)，得出了實(shí)驗(yàn)條件對(duì)光譜和脈寬真實(shí)性的影響，以便在今后實(shí)驗(yàn)條件的控制減弱非線性效應(yīng)的影響。實(shí)驗(yàn)室一般采用棱鏡介質(zhì)減弱非線性效應(yīng)

17、，對(duì)脈寬進(jìn)行壓縮和放大。對(duì)過實(shí)驗(yàn)研究我們得出結(jié)論。在放大的過程，自相位調(diào)制與群速度色散效應(yīng)對(duì)脈寬的展寬程度有相加強(qiáng)的作用，有些非線性效應(yīng)，如介質(zhì)的增益和窄化效應(yīng)，以及SPM效應(yīng)，對(duì)超短脈沖激光的輸出帶寬的影響很小。由于可以引入啁啾補(bǔ)償，所以對(duì)超短脈沖激光脈寬進(jìn)行壓縮和放大是可行的，這也為該論題的研究提供理論基礎(chǔ)。</p><p><b>　　1.1研究的意義：</b></p>

18、<p>　　在介紹研究意義之前，首先讓我們來認(rèn)識(shí)一下什么樣的脈沖激光叫做超短脈沖激光。一般來說脈寬小于 （1ps=10-12 s ）量級(jí)的脈沖叫做超短脈沖激光。又因?yàn)槌堂}沖激光在放大過程易產(chǎn)生一些非線性效應(yīng)，如自相位調(diào)制（SPM）效應(yīng)，各群速度色散效應(yīng)（GVD），這些效應(yīng)可以引起超短脈沖激光的脈寬和帶寬的大小。因此我們可以通過研究該論題，得出非線性效應(yīng)影響超短脈沖激光在放大過程中脈寬和光譜特性的機(jī)制，近而可以得出結(jié)論。以便

19、今后可以通過人為的改變實(shí)驗(yàn)條件，來減小超短脈沖激光在介質(zhì)中傳輸時(shí)非線性效應(yīng)如SPM和GVD對(duì)脈寬和光譜特性的影響。從而可以將超短脈沖激光可以在人類的控制下得到最大的應(yīng)用和利用，從而可以更好地服務(wù)于人類。</p><p>　　例如人類已經(jīng)通過研究得到了一種寬帶摻鋇寶石激光晶體。這使得超短脈沖激光得到了迅速的發(fā)展。對(duì)超短脈沖的研究從古到今，超短脈沖在帶寬上可以小于4fs(1fs=10-15s)。這使得激光脈沖的峰值功

20、率很大很大，這樣的光波的光強(qiáng)很大。因此可以通過對(duì)超短脈沖激光的研究我們可以得到高功率，高光強(qiáng)，高能量的激光。這便人類獲得了高能光源成為可能。這種超高功率，超高聚焦光強(qiáng)的激光是探索在十分特別條件下物質(zhì)行為的重大科學(xué)研究的基本手段。通過CPA核心技術(shù)，這使得建造峰值功率>1PW CPA 的裝置技術(shù)日趨成熟。從便用此裝置在將來更好地服務(wù)于人類。由此可見對(duì)超短脈沖激光放大過程中，脈寬和光譜特性在前人的研究上更加深一步的研究，人類必會(huì)了解，

21、發(fā)現(xiàn)探索出更加驚人的成果，服務(wù)于人，加深人類對(duì)超短脈沖激光的本質(zhì)認(rèn)識(shí)。</p><p>　　2．激光脈沖放大過程中的脈寬和光譜特性</p><p>　　2.1 超短脈沖傳輸?shù)幕纠碚撝R(shí) </p><p>　　在介紹超短脈沖激光在介質(zhì)中傳輸?shù)幕纠碚撝R(shí)之前，讓我先認(rèn)識(shí)一下什么叫超短脈沖激光的脈沖寬度和光譜寬度。讓我們來了解一下這兩個(gè)概念是否表示同一物理量的區(qū)別，二

22、者的區(qū)別空間在哪里呢？以及與超短脈沖激光相關(guān)的物理量，如光脈沖電場的表示及含義等等。</p><p>　　2.1.1脈沖寬度和光譜寬度</p><p>　　在物理學(xué)中，光脈沖寬度rp定義為光脈沖強(qiáng)度分布最大值1/2的全寬度（FWHM），而光脈沖的光譜寬度ΔWP則定義為光脈沖強(qiáng)度分布的全寬度即（FWHM）。同樣，對(duì)光脈沖寬度和光譜寬度可以有不同的定義。光脈沖寬度可以有另一種定義：脈沖寬度T為

23、脈沖強(qiáng)度分布最大值1/2的1/e,而光譜寬度ΔW為光譜強(qiáng)度最大值的1/2的1/e倍。由于光脈沖電場的時(shí)間和光譜特性可以通過傅里葉變換，找到兩者之間的關(guān)系。即光脈沖和光譜特性可以通過傅里葉變換彼此相關(guān)的。因此光譜寬度和脈沖寬度不可以單獨(dú)變化的。光譜寬度和脈沖寬度滿足關(guān)系：</p><p><b>　　(1)</b></p><p><b>　　(2)</

24、b></p><p>　　式中CB=0.441,T0= p/ (對(duì)高斯波形分布)</p><p>　　2.1.2光脈沖電場的表示</p><p>　　電磁場光波及電磁波可以用電場隨時(shí)間和空間的變化來完全表示出來。光波電場則可以表示為：</p><p>　　,t）= (3)

25、</p><p>　　以上是光波電場的向量表示，光波電場同樣可以用復(fù)數(shù)的形式表示出來，</p><p><b>　　(4)</b></p><p>　　用復(fù)數(shù)電場表示的電場包絡(luò)可以表示為 </p><p><b>　　(5)</b></p><p>　　用上式電場包絡(luò)的表達(dá)式

26、，我們可以看出，它的幅值為 ，由于 含時(shí)間t，因此我們可以看出幅值為時(shí)間t的函數(shù)，不是恒定值，是隨時(shí)間t時(shí)刻變化的；向量 為橫軸x方向振動(dòng)光的單位矢量。 是與時(shí)間t有關(guān)的相位， 為載頻頻率。瞬時(shí)頻率 </p><p><b>　　(6)</b></p><p><b>　　,載頻則應(yīng)修正為 </b></p><p

27、><b>　　(7)</b></p><p>　　=f(t) 表示頻率隨時(shí)間t的變化；是t的函數(shù)，則與此種光電場對(duì)應(yīng)的光脈沖叫做啁啾脈沖。這里我們便引入了一個(gè)新的概念。啁啾有正負(fù)之分。負(fù)啁啾定義為 ;正啁啾時(shí) 這在下面超短脈沖激光在介質(zhì)中傳輸時(shí)的非線性效應(yīng)里還要介紹啁啾方面的知識(shí)。</p><p>　　2.1.3光脈沖傳輸?shù)姆匠?lt;/p><p

28、>　　光脈沖的傳輸，實(shí)際上就是光這種物質(zhì)在介質(zhì)中的運(yùn)動(dòng)。我們知道，物體的運(yùn)動(dòng)都具有一定的運(yùn)動(dòng)規(guī)律，不管是什么形式的運(yùn)動(dòng)，人們的智慧則可以總結(jié)規(guī)律得到更一般的運(yùn)動(dòng)方程。以便可以根據(jù)運(yùn)動(dòng)方程一目了然地概括出物體做運(yùn)動(dòng)的性質(zhì)及規(guī)律。在這里我們主要介紹下光脈沖傳輸?shù)姆匠獭?lt;/p><p>　　光脈沖在介質(zhì)中的傳輸，由于光脈沖也是一種電磁信號(hào)，所以光脈沖在介質(zhì)中的傳輸遵從麥克斯韋方程；又因?yàn)楣庖彩怯晌镔|(zhì)粒子構(gòu)成的，所

29、以光脈沖在介質(zhì)中的傳輸遵循物質(zhì)方程。</p><p>　　2.2超短脈沖激光在傳輸和放大過程中的自相位調(diào)制效應(yīng)（SPM）和群速度色散效應(yīng)（GVD）對(duì)脈寬和光譜的影響</p><p>　　2.2.1自相位調(diào)制效應(yīng)和群速度色散效應(yīng)</p><p>　　自相位調(diào)制效應(yīng)：”在時(shí)域內(nèi)，光場較強(qiáng)時(shí)介質(zhì)的折射率將隨光場幅度變化這種變化將又通過介質(zhì)的傳輸常數(shù)轉(zhuǎn)化為傳輸相位隨光場幅度

30、的變化，由于光在介質(zhì)中傳輸時(shí)光場的幅度將會(huì)不停地變化，與此同時(shí)自然會(huì)引起傳輸相位的調(diào)制變化。這現(xiàn)象在光學(xué)中叫做自相位調(diào)制效應(yīng)。簡稱SPM. ” (王中陽,1997, 24( 8) : 715～720) </p><p>　　群速度色散效應(yīng)：”光脈沖在介質(zhì)中傳輸時(shí)，介質(zhì)的色散作用不同頻率的波脈沖將以不同的群速度傳輸，這種現(xiàn)象叫做群速度色散效應(yīng)。簡稱GVD.”(王中陽,1997, 24( 8) : 715～720

31、) </p><p>　　2.2.2 SPM與GVD 在超短脈沖激光在放大過程中對(duì)脈寬和光譜特性的影響。 </p><p>　　線性傳輸?shù)娜核俣壬⑿?yīng)。絕大多數(shù)介質(zhì)在超短脈沖時(shí)間大小尺度時(shí)開始顯示出群速度色散效應(yīng)。如1cm的光學(xué)玻璃將使100fs的脈沖色散展寬約200fs。而對(duì)于更短周期量級(jí)的超短脈沖，氣體的色散也必須被計(jì)及,如3m的空氣將使5fs的被展寬約為15fs;群速度色散效應(yīng)（

32、GVD），會(huì)展寬脈寬。當(dāng)色散長度LD遠(yuǎn)遠(yuǎn)地長于介質(zhì)長度L及非線性長度LNN時(shí)，也就是當(dāng)脈沖的寬度較寬的時(shí)候，結(jié)果影響正是如上討論。當(dāng)脈沖變窄，并且其色散長度可與介質(zhì)的長度相比較差不多的時(shí)候，脈沖在介質(zhì)中的變化，就要考慮自相位調(diào)制效應(yīng)（SPM）和群速度色散效應(yīng)（G VD）之間的相互作用。由于放大器窗鏡折射率隨光強(qiáng)的變化將會(huì)導(dǎo)致自相位調(diào)制效應(yīng)（SPM）自相位調(diào)制效應(yīng)，會(huì)使光譜寬度變寬，且會(huì)使光譜產(chǎn)生一定大小的相移。自相位調(diào)制效應(yīng)（SPM）和

33、群速度色散效應(yīng)會(huì)相互作用，會(huì)加速超短脈沖激光的展寬快慢。GVD與SPM之間的相互作用會(huì)引起超短脈沖激光的一新的特點(diǎn)。</p><p>　　色散長度LD和非線性長度LNL。LD和LNL是超短脈沖激光在介質(zhì)中傳播時(shí)，脈沖寬度的演變量。用LD和LNL可以衡量在傳輸過程中。群速度色散效應(yīng)（GVD）和自相位調(diào)制效應(yīng)，哪個(gè)影響占主導(dǎo)地位。</p><p>　　如果是在反常的色散區(qū)域。那么群速度色散效應(yīng)

34、和自相位調(diào)制效應(yīng)的相互作用將會(huì)導(dǎo)致形成抓子；如果是在正常的色散區(qū)域，則自相位調(diào)制效應(yīng)（SPM）及群速度色散效應(yīng)（GVD）的相互作用則可以壓縮光譜的寬度?，F(xiàn)在我們同時(shí)討論自相位調(diào)制效應(yīng)（SPM）和群速度色散效應(yīng)（GVD）的作用情況下，討論這兩種非線性效應(yīng)對(duì)脈寬和光譜的影響。一般有如下公式成立，</p><p><b>　　(8)</b></p><p>　　上式中 分別

35、為歸一化長度變量和時(shí)間的變量。</p><p><b>　　(9)</b></p><p>　　從上面的議程我們可以看出N決定著在超短脈沖激光傳播及演化的過程中，自相位調(diào)制效應(yīng)和群速度色散效應(yīng)，哪個(gè)效應(yīng)起作用呢？這主要由量N決定的：當(dāng)N《1時(shí)，群速度色散效應(yīng)起主要作用。當(dāng)N》1時(shí)，自相位調(diào)制效應(yīng)起主要作用。當(dāng)N 1時(shí)，群速度色散效應(yīng)和自相位調(diào)制效應(yīng)將會(huì)同時(shí)起作用。群速

36、度色散效應(yīng)和自相位調(diào)制效應(yīng)的相互作用，將會(huì)與群速度色散效應(yīng)及自相位調(diào)制效應(yīng)的單獨(dú)作用進(jìn)的行為存在明顯的不同及區(qū)別。在正常的色散介質(zhì)中，SPM的存在作用加速了僅有自想念調(diào)制SPM時(shí)，對(duì)脈寬寬度的展寬效果。原因就在于自相位調(diào)制效應(yīng)SPM作用產(chǎn)生脈沖前沿附近的紅移效果。而在脈沖的后端沿附近將產(chǎn)生藍(lán)移的現(xiàn)象。紅移分量比藍(lán)移分量傳輸?shù)目?。這樣自相位調(diào)制SPM效應(yīng)引起的新的頻率將會(huì)被群速度色散效應(yīng)彌散。下面主演研究一下高階群速度色散導(dǎo)致脈沖的展寬。

37、</p><p>　　在很多情況下，往往研究低階色散引起的群速度色散對(duì)高斯及類高斯脈沖寬度的影響，但是對(duì)于某些色散波長 ，非線性光學(xué)晶體存在零色散。即在LD附近有低階色散 ，則高階色散 對(duì)群速度的色散占主導(dǎo)地位。即階級(jí)較小 近似為零的時(shí)候，高階級(jí)的色散 是引起色散的主要原因。</p><p>　　對(duì)于脈沖寬度小于100fs的超短脈沖，即使在 的情況下，也需要考慮高階色散 的影響。同時(shí)考慮

38、到二階 以及二階 作用，同時(shí)忽略介質(zhì)的非線性作用時(shí)，超短脈沖在介質(zhì)的傳播波方程為：</p><p><b>　　(10)</b></p><p>　　又由傅里葉變換可得到： </p><p>　　, (11)</p><p><b>　　式中的</

39、b></p><p><b>　　(12)</b></p><p>　　是z=0處入射光脈沖的的傅里葉變換。由上式可以看出得出結(jié)論：超短脈沖在介質(zhì)中的傳輸特性取決于群速度色散參量 2， 3,又因?yàn)?2， 3取決于波長；為了比較高階色散對(duì)超短脈沖傳輸過程中的作用的大小。則根據(jù)低階色散長度LD定義了高階色散時(shí)的作用長度。高階色散項(xiàng)的作用，高斯脈沖的對(duì)稱性將被破壞，出

40、現(xiàn)了邊頻振蕩，在連續(xù)振蕩結(jié)構(gòu)中強(qiáng)度最小值將會(huì)消失減到零。當(dāng)時(shí)，這種振蕩將明顯的減弱。振蕩結(jié)構(gòu)將幾乎消失但脈沖會(huì)出現(xiàn)了拖尾現(xiàn)象，即有了更長的后沿。當(dāng) 2進(jìn)一步增大時(shí)由于高階色散的作用將逐漸減弱，脈沖將保持高斯形不變。</p><p><b>　　3. 結(jié)論</b></p><p>　　總之群速度色散效應(yīng)(GVD)引起的脈沖展寬對(duì)脈沖沿的陡度是十分敏感的。有較短前后沿的超

41、短脈沖在傳輸過程中更容易展寬。因?yàn)檫@種脈沖在開始就有較寬的譜款。在群速度色散中低階群速度色散起主要作用，但是這并不代表著高階色散就不會(huì)對(duì)脈沖產(chǎn)生影響，高階色散對(duì)超短脈沖脈寬的影響因子與傳輸距離和色散距離有線性變化的關(guān)系。</p><p>　　自相位調(diào)制效應(yīng)(SPM)主要影響脈沖的頻譜。其實(shí)在超短脈沖傳播的時(shí)候，自相位調(diào)制效應(yīng)(SPM)與群速度色散效應(yīng)(GVD)是同時(shí)存在的，不是單獨(dú)對(duì)脈沖進(jìn)行作用的。在超短脈沖傳輸

42、的時(shí)候啁啾也是影響脈沖傳輸特性的主要因素。在這里我們主要研究了SPM與GVD兩個(gè)效應(yīng)的作用效果。 </p><p><b>　　主要參考文獻(xiàn)：</b></p><p>　　【1】. Wang Z H et al 2003 Acta Phys . Sin. 52 362(in Chinese) [王兆華</p><p>　　等2003 物理學(xué)報(bào)5

43、2 362]</p><p>　　【2】. Dorrer C 1999 Opt . Lett . 24 1532</p><p>　　【3】. Dorrer C ,Londero P and Walmsley I A 2001 Opt . Lett . 26 1510</p><p>　　【4】. Yang H et al 2001 Acta Phys . Sin.

44、 50 1930(in Chinese) [楊　輝</p><p>　　等2001 物理學(xué)報(bào)50 1930]</p><p>　　【5】. Yang L et al 2003 Chin. Phys . 12 886</p><p>　　【6】.　C . P. Huang , H. C. ka ptey n, J. W . M elntosh et al. G ene

45、r ation of tr ansfo rm- L im mited 32- fs pulses fr om a</p><p>　　self- mode- locked T i: sapphire laser . Op t. L ett, 1992, 17:20</p><p>　　【7】.　王中陽, 張正泉, 徐至展. 脈沖光束在均勻色散介質(zhì)中的 傳播. 中國激光, 1997, 24(

46、 8) : 715～720</p><p>　　【8】.　王菊霞. 超短激光脈沖壓縮機(jī)理探析. 渭南師專學(xué)報(bào)( 自 然科學(xué)版) , 1997, 12( 2) : 4～6</p><p>　　【9】.　J. M . Jacobson, K . N ag anuma , H. A . Haus et al, F emtosecond pulse g ener atio n in laser b