平移引力規(guī)范理論中的能量動量及其哈密頓表述.pdf

1、遼寧師范大學(xué)碩士學(xué)位論文平移引力規(guī)范理論中的能量動量及其哈密頓表述姓名：張業(yè)申請學(xué)位級別：碩士專業(yè)：理論物理指導(dǎo)教師：綦國英20020601發(fā)現(xiàn)也可以用曲率為零的幾何來描述引力。在平移引力規(guī)范理論中，曲率為零而撓率不為零，并用撓率來代表引力相互作用。Nester等人進(jìn)一步發(fā)現(xiàn)，甚至可以讓曲率為零，撓率也為零，但Vg≠0，并以它來代表引力相互作用。這些與廣義相對論等價的表述在處理一些特定問題上有著各自的優(yōu)點(diǎn)，本文便是基于平移引力規(guī)范理論的

2、框架。平移幾何(絕對平移、Weitzenb6ck時空等)有著很悠久的歷史。絕對平移的概念最早是由Einstein本人在1928年提出的，他將這種幾何用于他的統(tǒng)一場理論的嘗試中，試圖把引力相互作用與電磁相互作用統(tǒng)一起來，但由于在他的簡化后的場方程中不存在史瓦西解，使他放棄了這一工作。大約30年后，Moller重新發(fā)展了Einstein的思想，并同Petlegrini和Plebanski～道得出了絕對平移引力理論的Lagrangian表述。

3、后人則試圖用平移幾何來構(gòu)建可以替代Einstein廣義相對論的其它引力理論。1976年，Hayashi和Shirafuji建立了時空平移群的引力規(guī)范理論[35】。在隨后的幾年中Hayashi進(jìn)一步完善了該理論并于1979年得到了比較完備的形式，即新廣義相對論。并證明了它與廣義相對論在本質(zhì)上是等價的。Hayashi認(rèn)為可以引入既有曲率R又有撓率r的RiemannCartan時空U。，從該時空出發(fā)可以得到兩種不同的時空流形?！N是使撓率為零

4、而曲率不為零的Riemann時空圪tEinstein的廣義相對論就是建立在這種時空流形上的并且用由Christoffel聯(lián)絡(luò)所組成的曲率來表示引力。另一種則是Weitzenb6ck時空A。，它的曲率為零而撓率不為零，blayashi的新廣義相對論是以Weitzenb6ck時空為基礎(chǔ)的，用撓率來代表引力。而撓率和曲率均為零的便是平直時空Minkowshi時空。f詳見圖1)。T=0只=0R=0＼／T=0圖1晟近，deAndrade，Guil