二維不對(duì)稱兩組分費(fèi)米氣體的拓?fù)湎嘧?pdf

1、近年來，由于實(shí)驗(yàn)上的易操作性使得人們對(duì)非對(duì)稱超冷原子氣體的研究產(chǎn)生越來越多的興趣。在經(jīng)典的超導(dǎo)BCS理論中，同一費(fèi)米面附近具有相反自旋態(tài)的費(fèi)米子可以配對(duì)，但在極化費(fèi)米子體系中，由于自旋向上和自旋向下的費(fèi)米子數(shù)目不相同，會(huì)形成兩個(gè)不同的費(fèi)米面。正是因?yàn)檫@兩個(gè)不同費(fèi)米面的存在，Sarma超流才可能會(huì)發(fā)生。在實(shí)驗(yàn)上，對(duì)擁有不同數(shù)目的兩個(gè)超精細(xì)態(tài)的費(fèi)米子體系的研究已經(jīng)取得了突破性的進(jìn)展，且可以實(shí)現(xiàn)準(zhǔn)二維氣體，即在某一方向上限制費(fèi)米原子的運(yùn)動(dòng)。對(duì)

2、于二維費(fèi)米氣體來說，它有一些不同于三維情況的特性，如在二維情況下對(duì)于任意的耦合都存在束縛態(tài)，而對(duì)三維時(shí)只存在一個(gè)臨界的耦合強(qiáng)度來形成s波束縛態(tài)。
　　文章主要基于泛函積分理論，用數(shù)值方法來研究二維配對(duì)質(zhì)量不同的兩組分費(fèi)米氣體在零溫時(shí)的拓?fù)湎嘧?，并劃分出正常相與Sarma相的區(qū)域，給出它們的相圖。接著通過引入BCS拓展理論和反對(duì)角長程序的概念，研究了二維分布不同的兩組分費(fèi)米氣體在零溫下的凝聚體粒子數(shù)問題，并通過數(shù)值計(jì)算給出在極化率不