熱力學(xué)統(tǒng)計(jì)物理總復(fù)習(xí)知識(shí)點(diǎn)

1、1熱力學(xué)部分熱力學(xué)部分第一章第一章熱力學(xué)的基本規(guī)律熱力學(xué)的基本規(guī)律1、熱力學(xué)與統(tǒng)計(jì)物理學(xué)所研究的對(duì)象：由大量微觀粒子組成的宏觀物質(zhì)系統(tǒng)其中所要研究的系統(tǒng)可分為三類(lèi)孤立系：與其他物體既沒(méi)有物質(zhì)交換也沒(méi)有能量交換的系統(tǒng)；閉系：與外界有能量交換但沒(méi)有物質(zhì)交換的系統(tǒng)；開(kāi)系：與外界既有能量交換又有物質(zhì)交換的系統(tǒng)。2、熱力學(xué)系統(tǒng)平衡狀態(tài)的四種參量：幾何參量、力學(xué)參量、化學(xué)參量和電磁參量。3、一個(gè)物理性質(zhì)均勻的熱力學(xué)系統(tǒng)稱(chēng)為一個(gè)相；根據(jù)相的數(shù)量，可以

2、分為單相系和復(fù)相系。4、熱平衡定律(熱力學(xué)第零定律）：如果兩個(gè)物體各自與第三個(gè)物體達(dá)到熱平衡，它們彼此也處在熱平衡.5、符合玻意耳定律、阿氏定律和理想氣體溫標(biāo)的氣體稱(chēng)為理想氣體。6、范德瓦爾斯方程是考慮了氣體分子之間的相互作用力（排斥力和吸引力）對(duì)理想氣體狀態(tài)方程作了修正之后的實(shí)際氣體的物態(tài)方程。7、準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程：過(guò)程由無(wú)限靠近的平衡態(tài)組成，過(guò)程進(jìn)行的每一步，系統(tǒng)都處于平衡態(tài)。8、準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程外界對(duì)氣體所作的功：，外界對(duì)氣體所作的功是個(gè)過(guò)程

3、量。VpWdd??9、絕熱過(guò)程：系統(tǒng)狀態(tài)的變化完全是機(jī)械作用或電磁作用的結(jié)果而沒(méi)有受到其他影響。絕熱過(guò)程中內(nèi)能U是一個(gè)態(tài)函數(shù)：ABUUW??10、熱力學(xué)第一定律（即能量守恒定律）表述：任何形式的能量，既不能消滅也不能創(chuàng)造，只能從一種形式轉(zhuǎn)換成另一種形式，在轉(zhuǎn)換過(guò)程中能量的總量保持恒定；熱力學(xué)表達(dá)式：；微分形式：QWUUAB???WQUddd??11、態(tài)函數(shù)焓H：，等壓過(guò)程：，與熱力學(xué)第一定律的公pVUH??VpUH?????式一比較即得

4、：等壓過(guò)程系統(tǒng)從外界吸收的熱量等于態(tài)函數(shù)焓的增加量。12、焦耳定律：氣體的內(nèi)能只是溫度的函數(shù)，與體積無(wú)關(guān)，即。)(TUU?13定壓熱容比：；定容熱容比：邁耶公式：ppTHC?????????VVTUC?????????nRCCVp??14、絕熱過(guò)程的狀態(tài)方程：；；。const??pVconst??TVconst1????Tp15、卡諾循環(huán)過(guò)程由兩個(gè)等溫過(guò)程和兩個(gè)絕熱過(guò)程組成。正循環(huán)為卡諾熱機(jī)，效率，逆循環(huán)為卡諾制冷機(jī)，效率為（只能用于卡

5、諾熱機(jī)）。211TT???211TTT???16、熱力學(xué)第二定律：克勞修斯表述：不可能把熱量從低溫物體傳到高溫物體而不引起其他變化（表明熱傳導(dǎo)過(guò)程是不可逆的）；開(kāi)爾文（湯姆孫）表述：不可能從單一熱源吸收熱量使之完全變成有用的功而不引起其他變化（表明功變熱的過(guò)程是不可逆的）；3；VTTpVS?????????????????TppSTV????????????????????3、獲得低溫的方法主要有節(jié)流過(guò)程和絕熱膨脹過(guò)程；節(jié)流過(guò)程前后氣體

6、的溫度發(fā)生了變化，這個(gè)效應(yīng)稱(chēng)之為：焦耳－湯姆孫效應(yīng)；對(duì)于理想氣體，節(jié)流過(guò)程前后溫度不變。4、受熱的物體會(huì)輻射電磁波，叫做熱輻射；熱平衡輻射體對(duì)電磁波的吸收和輻射達(dá)到平衡，熱輻射的特性只取決于輻射體的溫度，與輻射體的其他性質(zhì)無(wú)關(guān)，所以說(shuō)平衡輻射下，輻射體具有固定的溫度。第三章第三章單元系的相變單元系的相變1、孤立系統(tǒng)達(dá)到平衡態(tài)的時(shí)候，系統(tǒng)的熵處于極大值狀態(tài)，這是孤立系統(tǒng)平衡態(tài)的判據(jù)；如果極大值不止一個(gè)，則當(dāng)系統(tǒng)處于較小的極大值的時(shí)候，系統(tǒng)

7、處于亞穩(wěn)平衡態(tài)。2孤立系統(tǒng)處在穩(wěn)定平衡態(tài)的充要條件是：；等溫等容系統(tǒng)處在穩(wěn)定平衡態(tài)的充0??S要條件是：；等溫等壓系統(tǒng)處在穩(wěn)定平衡態(tài)的充要條件是：。0??F0??G3、當(dāng)系統(tǒng)對(duì)于平衡狀態(tài)而發(fā)生某種偏離的時(shí)候，系統(tǒng)中將會(huì)自發(fā)地產(chǎn)生相應(yīng)的過(guò)程，直到恢復(fù)系統(tǒng)的平衡。4、開(kāi)系的熱力學(xué)基本方程：dnpdVTdSdU????5、單元系的復(fù)相平衡條件：???????????ppTT6、汽化線、熔解線與升華線的交點(diǎn)稱(chēng)為三相點(diǎn)，在三相點(diǎn)固、液、氣三相可以

8、平衡共存。7、單元系三相共存時(shí)，即三相（αβγ）的溫度、壓強(qiáng)?????????????)()()(00pTpTpTppppTTTT????????????和化學(xué)勢(shì)必須相等。統(tǒng)計(jì)物理學(xué)部分統(tǒng)計(jì)物理學(xué)部分第六章第六章近獨(dú)立粒子的最概然分布近獨(dú)立粒子的最概然分布1、粒子的能量是粒子的廣義坐標(biāo)和廣義動(dòng)量的函數(shù)，某)(2121rrpppqqq?????一時(shí)刻粒子的運(yùn)動(dòng)狀態(tài)可以用空間的一點(diǎn)來(lái)表示，注意，粒)(2121rrpppqqq???子在空間的